diff --git a/source/10-let-there-be-light.md b/source/10-let-there-be-light.md
index 7a42471..c45099b 100644
--- a/source/10-let-there-be-light.md
+++ b/source/10-let-there-be-light.md
@@ -12,7 +12,7 @@
 
 * 环境光：这种类型的光源来自空间的任何地方，并以相同的方式照亮所有物体。
 
-![光照类型](_static\10\light_types.png)
+![光照类型](_static/10/light_types.png)
 
 因此，为了模拟光，我们需要考虑光源类型，以及光的位置和其他一些参数，如颜色。 当然，我们还必须考虑物体如何受光照影响及吸收和反射光。
 
@@ -50,11 +50,11 @@ $$L = A * 材质颜色 + D * 材质颜色 + S * 材质颜色$$
 
 现在我们来谈谈漫反射。 它模拟了这样的规律，即与光源垂直的面看起来比以更接近光的角度接收光的面更亮。 一个物体接收的光线越多，其光密度（让我这样称呼）就越高。
 
-![漫反射光](_static\10\diffuse_light.png)
+![漫反射光](_static/10/diffuse_light.png)
 
 但是，我们该如何计算它？ 你还记得上一章我们介绍过的法线概念吗？ 法线是垂直于平面并且长度为1的向量。 因此，让我们在上图中绘制三个点的法线，如你所见，每个点的法线将是垂直于每个点的切平面的向量。 我们不去绘制来自光源的光线，而是绘制从每个点到光源（即相反的方向）的向量。
 
-![法线与光的方向](_static\10\diffuse_light_normals.png)
+![法线与光的方向](_static/10/diffuse_light_normals.png)
 
 正如你所看到的，$P1$点的法线$N1$，与指向光源的向量平行，该法线的方向与光线的方向相反（$N1$已经被平移标记，以便你可以看到它，但它在数学上是等价的）。$P1$相对于指向光源的向量，其角度等于$0$。 因为它的平面垂直于光源，所以$P1$将是最亮的点。
 
@@ -66,13 +66,13 @@ $P2$点的法线$N2$，与指向光源的向量的夹角约为30度，所以它
 
 我们定义两个向量，$v1$和$v2$，并以$$α$$作为它们之间的夹角。点积的定义如下：
 
-![点积](_static\10\dot_product.png)
+![点积](_static/10/dot_product.png)
 
 如果两个向量都归一化，即它们的长度，它们的模块将等于1，它们的点积即为夹角的余弦值。 我们同样使用该运算来计算漫反射分量。
 
 所以我们需要计算指向光源的向量。 我们如何做到这一点？ 假如我们有每个点的位置（即顶点位置），我们有光源的位置。首先，这两个坐标必须位于相同的坐标系中。 为了简化，让我们假设它们都处于世界坐标系中，那么这些位置是指向顶点位置（$VP$）和光源（$VS$）的矢量的坐标，如下图所示：
 
-![漫反射光照运算](_static\10\diffuse_calc_i.png)
+![漫反射光照运算](_static/10/diffuse_calc_i.png)
 
 如果我们从$VP$中减去$VS$，我们就得到了$L$向量。
 
@@ -98,9 +98,9 @@ $$ color = diffuseColour * lColour * diffuseFactor * intensity$$
 
 现在我们来看看高光分量，但首先我们需要知道光线是如何反射的。 当光照射到一个平面时，它的一部分被吸收，另一部分被反射，如果你还记得你的物理课内容，反射就是光子从物体反弹回来。
 
-![反射光](_static\10\light_reflection.png)
+![反射光](_static/10/light_reflection.png)
 
 当然，平面不是完全抛光的，如果你近距离仔细观察，你会看到很多不平整的地方。 除此之外，有许多射线光（实际上是光子），会撞击这个平面，并且会以各种各样的角度进行反射。 因此，我们看到的就像是一束光照射一平面并散射出去。 也就是说，光线在撞击平面时会发散，这就是我们之前讨论过的漫射分量。
 
-![平面](_static\10\surface.png)
+![平面](_static/10/surface.png)